各向异性介质三维倾斜界面共反射点/共转换点道集NMO速度

摘要：地震波在介质中的传播速度是地震勘探中的一个物理量,是地震处理和解释的核心基础。地震的时深转换、构造成像、岩性识别、裂隙检测等都离不开速度,可以说速度贯穿地震处理和解释的各个。早期的地震勘探是基于层状介质检测设,且地震的信噪比低,因此,共中心点叠加的思想,以提高信噪比,达到构造成像的目的。要实现共中心点叠加,叠加速度。叠加速度与NMO速度有关,而NMO速度又与均方根速度有关,平均速度和层速度都由均方根速度求得。可见,NMO速度是速度分析和速度建模的基础,在整个地震处理和解释中发挥着的桥梁作用,是地震处理和解释的流程。NMO速度是与道集紧密联系在一起的。一般情况下,不同的道集有不同的时距关系和不同的NMO速度解析表达式.理论上,NMO速度可时距一阶导数等于零处的走时对偏移距的二阶导数求得.通常下的NMO速度定义在自激自收位置.如果此位置处的时距一阶导数不等于零,即时距关于零偏移距不对称,如共炮集或PS转换波CMP道集,则不存在定义在此位置处的NMO速度.各向同性介质中,对三维倾斜界面P波共反射点道集,因互易性原理,时距关于零偏移距对称,自激自收位置处的时距一阶导数等于零,可取此定义下的NMO速度.对三维倾斜界面PS转换波共反射点道集,虽不炮点和检波点的互易性原理,时距关于零偏移距不对称,但此种道集,走时对偏移距的一阶导数等于零,仍可取上述定义下的NMO速度。各向异性介质中,各向异性对称轴与三维倾斜界面法线平行或垂直时,同类反射波和反射转换波在自激自收位置处走时对偏移距的一阶导数等于零,也可取同样的NMO速度定义。三维三分量(3D3C)地震勘探在国内外已有大量研究,并在煤炭和石油等生产部门了相应的应用。3D3C地震勘探,的研究主要考虑构造形态、的道集和介质检测设三个。构造形态,3D3C更多的是面对包括三维倾斜界面在内的复杂构造问题,考虑单个的三维倾斜界面,而将复杂的弯曲界面等价为弯曲界面上每一个点的切平面问题,同时引用均方根速度,将多层介质等效为单层,以降低问题的复杂性。道集,在考虑三维倾斜界面时,不同的道集有不同的时距关系,且在存在NMO速度的情况下,不同道集有不同的NMO速度。同时,每个道集均有其优缺点,道集的选取,取决于考虑问题的角度。主要从反射点或转换点的角度考虑,采取共反射点道集和共转换点道集。而共反射点或共转换点道集涉及道集的抽取,事先相应的构造和速度模型。如何这些参数,完成共反射点道集和共转换点道集抽取关键.传统的CMP道集不依赖介质速度和界面形态,可将CMP叠加的界面形态结果作为初始模型,在此基础上抽取初步的共反射点和共转换点道集.然后再速度分析,叠加,以更为精确的模型结构,进而共反射点和共转换点道集抽取,直至的共反射点和共转换点道集叠加剖面.可见,形成共反射点和共转换点道集可一个迭代。地,利用章的建模方法,P波和PS波可独立处理,从而避免在实际应用中存在P波和PS转换波层位对比困难。介质检测设,各向同性介质作为各向异性介质的研究基础,讨论各向同性介质情况下,面对三维倾斜界面,共反射点和共转换点道集时,P波和PS转换波时距关系精确解和非远偏移距条件下的近似解及相应的NMO速度。其次关于各向异性介质的研究,不论各向异性对称轴的空间取向和各向异性的强弱如何,国内外关于各向异性介质NMO速度的研究上P波是基于CMP道集,而转换波多检测设界面。要研究的内容是三维倾斜界面同类波共反射点道集和转换波共转换点道集来的,与前人研究最大的不同。各向异性介质相比各向同性介质要复杂得多,相应的研究做的检测设是很有必要的。基本检测设有两点:其一,考虑弱各向异性ATI介质,这样可忽略相传播路径和群传播路径的差别和避免低对称系各向异性介质的复杂性。其二,在弱各向异性介质检测设的前提下,检测定各向异性和各向同性的传播路径相同,这样可以将各向异性速度的问题从传播路径和各向异性介质共反射点或共转换点道集抽取中孤立出来,以便更好的分析各向异性条件下的时距关系及NMO速度,从而探讨各向异性参数的反演问题。为了简单起见,所研究的各向异性介质考虑地质上常见的两种模型:(1)各向异性对称轴与三维倾斜界面垂直;(2)各向异性对称轴与三维倾斜界面平行。一、选题依据、研究思路和方法以及创新性选题依据:姚陈(2005)了各向同性介质三维倾斜界面CRP道集和CCP道集新的抽取方法,并在此基础上给出了这两种道集相应的时距解析表达式;姚陈(2006)给出了任意各向异性介质相速度解析表达式;国内外研究不是共反射点或共转换点,并且各向异性对三维倾斜界面条件下这两种道集的NMO速度的影响未见讨论.研究思路:姚陈(2005)给出的各向同性介质三维倾斜界面CRP道集和CCP道集走时和偏移距的解析表达式射线参数p的函数.在非远偏移距条件下,将走时看成偏移距的函数,对走时Taylor展开,最高取到偏移距的二次项,然后对近似走时平方,并去掉偏移距的高次项.因为走时和偏移距射线参数p的函数,因此利用参数方程求导法则,可走时对偏移距的一阶导数和二阶导数.走时的双曲近似表达式.NMO速度的物理定义,可写出各向同性介质三维倾斜界面两种道集的NMO速度解析表达式.NMO速度的数学定义,也可求导NMO速度的解析表达式.的理论推导以CCP道集为主,将CRP道集看作CCP道集的特殊情况.各向异性的推导相对来说比较复杂.基本思想是将各向异性看作是各向同性附加一个扰动的结果.因此上述各向同性的结果仍然成立,独立处理的仅仅是扰动项.姚陈(2006)给出的任意各向异性相速度表达式可得其速度扰动,它是关于各向异性对称轴倾角,方位角以及传播方向的顶角和方位角的函数.各向异性介质三维倾斜界面CCP道集NMO速度求取可扰动对偏移距的导数.而扰动对偏移距的导数可一系列的中间变量求导.研究方法:解析的方法。创新之处:国内外首次基于的共反射点和共转换点研究各向同性介质三维倾斜界面CRP道集和CCP道集的NMO速度,并给出具体的NMO速度解析表达式;国内外首次给出各向异性介质三维倾斜界面条件下这两种道集NMO速度解析表达式,并讨论各向异性方位效应和三维倾斜界面方位效应对共反射点和共转换点道集NMO速度特征的影响.二、论文各章简介及相应的章绪论,简要介绍NMO速度在整个地震处理和解释中的性、NMO速度的、所的共反射点道集和共转换点道集构成和国内外NMO速度研究现状。基本如下:不论各向同性介质还是各向异性介质,P波NMO速度的研究均基于CMP道集.当界面倾斜时其反射点散开,将影响速度求取的精度以及不利于的岩性解释和O分析.而PS波的处理大家已经意识到应该采取CCP道集,但是问题的复杂性而对道集的构成做了近似。除界面各向同性近偏移距外,PS波NMO速度的研究很少见。基于P波CMP道集反射点散开的问题及PS波CCP道集的要求,统一对3D3C地震处理CRP道集和CCP道集。对于三维倾斜界面问题,路径更加复杂,研究更具有挑战性。综合考虑以上问题,不论CRP道集还是CCP道集,具有双曲时距或近似双曲时距及相应的NMO速度国内外研究还不清楚,理论上给予必要的是很有的.章是关于各向同性介质共反射点和共转换点道集抽取涉及的构造形态和速度建模。CMP道集PS转换波时距关系近似解析表达式,仅利用PS波数据,理论上给出描述时距的三维倾斜界面倾角、倾向、深度、纵波速度和横波速度这5个独立参数的估计方法,并理论模拟数据证明了该方法的可行性。主要为:(1)三维倾斜界面PS转换波CMP道集在视倾角为中、小角度且为负值时,存在最小到时。最小到时小于零偏移距自激自收时间,但随方位变化不。最小到时所在位置偏离零偏移距,随方位变化,与界面深度、视倾角以及纵横波速度比有关,与纵、横波速度无关,对视倾角绝对值很敏感;(2)近似时距为双曲,在x / h1时,可很好拟合精确时距。拟合误差与界面深度、视倾角、纵波速度、横波速度和偏移距有关。一般情况下,偏移距和纵、横波速度比越大拟合误差越大;相同的偏移距,深度越大,拟合误差越小;相同的纵、横波速度比,纵、横波速度越大,拟合误差越小;视倾角为正时,即上倾放炮下倾接收拟合误差小,视倾角为负时,即下倾放炮上倾接收拟合误差相对;(3)理论上,利用参数化的近似时距关系,两个测线方位PS转换波数据可完全唯一描述三维倾斜界面PS转换波CMP道集时距的5个独立参数,分别为界面倾角、倾向、深度、纵波速度和横波速度,避免了联合P波和PS转换波面临的层位对比困难。章和章分别讨论各向同性介质P波共反射点道集和PS转换波共转换点道集时距特征及相应的NMO速度解析表述。结果和认识:(1)三维倾斜界面P波共反射点道集和PS转换波共转换点道集具有与P波CMP道集形式一样简单的近似双曲时距.P波在偏移距与深度比小于2和PS波在偏移距与深度比小于1时均具有较高的拟合精度。(2)不同的道集,具有不同的时距关系和不同的NMO速度.P波共反射点道集NMO速度和PS转换波共转换点道集NMO速度与CMP道集NMO速度解析表达式的区别主要在于二者对界面视倾角的响应不同.对于P波,共反射点道集NMO速度小于介质速度,随界面视倾角增大而减小, CMP道集NMO速度大于介质速度,随界面视倾角增大而增大.(3) P波共反射点道集和PS转换波共转换点道集的NMO速度均随测线方位变化呈现椭圆特征,倾角越大,椭圆特征越. NMO速度椭圆长轴沿界面走向,短轴沿界面倾向,长、短轴之比为1 + sin 2δ,即使是陡倾角,其长、短轴之比最大约为1.4.第五章给出各向异性对称轴与三维倾斜界面法线平行和垂直两种情况下同类反射波和反射转换波NMO速度的解析关系。主要为:(1)不论各向异性对称轴与三维倾斜界面法线平行还是垂直,走时对偏移距的一阶导数均等于零,从而使得各向异性时距在非远偏移距也具有双曲形式的近似解。(2)两种各向异性介质条件下,同类反射和反射转换波NMO速度均为椭圆。当各向异性对称轴与三维倾斜界面法线平行时,NMO速度椭圆的长短轴方位与各向同性相同,长轴沿界面走向,短轴沿界面倾向。长轴的大小与界面倾角无关,仅与各向异性参数有关,各向异性越强,长轴越长。短轴的大小依赖各向异性强弱和倾斜界面倾角。各向异性越强,短轴越长。界面倾角越大,短轴越短,椭圆特征越。当各向异性对称轴与三维倾斜界面法线垂直时,NMO速度椭圆的长短轴方位不再与各向同性NMO速度椭圆长短轴一致,二者偏离的角度与界面倾角、倾向和各向异性对称轴的空间取向有关。,第六章对的基本及存在的不足总结,并的工作设想。各向同性介质中,P波共反射点道集和PS转换波共转换点道集时距在偏移距与深度比小于2和小于1时具有较高的精度,在动校正中,偏移距与深度比的范围P波和PS转换波分别为1.6和0.8。上述问题,可发展远偏移距条件下的时距近似解。各向异性介质中,仅讨论了各向异性对称轴两种特殊的空间取向,对于其他各向异性对称轴空间取向的问题,也是下一步研究的内容。关键词：三维倾斜界面论文共反射点/共转换点道集论文NMO速度论文各向异性论文

摘要3-9

Abstract9-20

章 绪论20-26

节 NMO 速度的20-21

节 共反射点/共转换点道集21-22

节 NMO 速度研究现状22-25

1.3.1 界面各向同性介质NMO 速度22-23

1.3.2 倾斜界面各向同性介质NMO 速度23

1.3.3 各向异性介质NMO 速度23-24

1.3.4 三维三分量问题24-25

节 小结25-26

章 共反射点/共转换点道集建模26-40

节 引言26-28

节 理论方法28-36

2.2.1 精确时距关系28-30

2.2.2 参数化的近似时距30-32

2.2.3 近似时距精度及三个时距参数随测线方位的变化特征32-36

节 参数估计36-38

2.3.1 界面倾向估计36

2.3.2 界面倾角估计36-37

2.3.3 纵、横波速度比估计37

2.3.4 纵波速度及CMP 点到三维倾斜界面的垂直距离估计37

2.3.5 数值计算37-38

节 小结38-40

章 各向同性介质三维倾斜界面P 波共反射点道集NMO 速度40-49

节 引言40-42

节 理论方法42-46

3.2.1 三维倾斜界面倾角共反射点道集的构成43-44

3.2.2 三维倾斜界面共反射点道集时距关系44-46

节 三维倾斜界面共反射点道集NMO 速度特征及分析46-48

节 小结48-49

章 各向同性介质三维倾斜界面共转换点道集时距关系及NMO 速度49-64

节 时距关系精确解49-52

4.1.1 三维倾斜界面CMP 道集PS 转换波时距关系精确解50-52

4.1.2 三维倾斜界面CCP 道集PS 转换波时距关系精确解52

节 非远偏移距时距关系近似解及NMO 速度52-54

节 时距近似解精度54-55

节 时距特征55-59

4.4.1 三维倾斜界面CRP 道集P 波时距特征56-57

4.4.2 三维倾斜界面CCP 道集PS 转换波时距特征57-59

第五节 NMO 速度特征及动校正59-64

4.5.1 三维倾斜界面共反射点/共转换点道集NMO 速度椭圆特征证明59-60

4.5.2 三维倾斜界面 CCP 道集 PS 转换波 NMO 速度特征60-61

4.5.3 三维倾斜界面共反射点/共转换点道集 NMO 校正61-64

第五章 各向异性介质三维倾斜界面共反射点/共转换点道集时距关系及 NMO 速度64-88

节 各向异性参数的定义65

节 相速度扰动65-67

节 各向异性走时67-69

节 各向异性介质共反射点/共转换点道集 NMO 速度69-77

5.4.1 各向异性介质三维倾斜界面走时对偏移距的一阶导数69-71

5.4.2 各向异性介质三维倾斜界面 NMO 速度解析表达71-77

第五节 各向异性介质共反射点/共转换点道集 NMO 速度特征分析77-88

5.5.1 对称轴与三维倾斜界面法线平行时 P 波和 PS 波 NMO 速度特征81-84

5.5.2 对称轴与三维倾斜界面法线垂直时 P 波和 PS 波 NMO 速度特征84-88

第六章 88-90